Ejercicio nº 2
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Ejercicio nº 2
Ejercicio nº 2.- .- Cuestión: Dado un vector ω ∈V3 − 0 , se considera el tensor W = (ω ∧) 2 . Se pide deducir razonadamente sus autovalores y autovectores en términos del vector ω . [3 puntos]. Problema: En una base cartesiana B = {ei } de V3, un tensor T viene dado por el producto T = H 1 .H 2 , siendo H 1 la simetría respecto del plano Π 1 ≡ {x + z = 0} y H 2 la simetría respecto del plano Π 2 ≡ {− y + z = 0}. Se pide: 1) Calcular las componentes de H 1 y H 2 en B = {ei }. Explicar razonadamente que T es una rotación y obtener sus componentes cartesianas. [3 puntos]. 2) Determinar el ángulo θ y el eje e de dicha rotación en la base original B = {ei }. [2 puntos]. 3) Expresar T y H 1 en la base B ′ = {u i } dada por {e , e ∧ e1 , e ∧ (e ∧ e1 )} [2 puntos]. {} Solución: 1) e2 está en el plano vectorial Π 1 y dicho plano es bisector de los vectores e1 y − e3 . Por lo tanto: H 1 .e1 = −e3 ; H 1 .e2 = e2 ; H 1 .e3 = −e1 . Igualmente e1 está en el plano vectorial Π 2 y dicho plano es bisector de los vectores e2 y e3 . Por lo tanto: H 2 .e1 = e1 ; H 2 .e2 = e3 ; H 2 .e3 = e2 . Por lo tanto, las componentes de las simetrías en la base B serán: 0 0 −1 1 = 0 1 0 , ( H 2 ij ) ( H1ij ) = 0 −1 0 0 0 0 0 0 1 1 0 , T será el producto contraido de las dos simetrías , luego sus componentes en B serán: = (Tij ) 0 0 −1 1 0 0 0 1 0 . 0 0 1 −1 0 0 0 1 0 = 0 −1 0 0 0 1 −1 0 0 , Como T .T = 1 y det(T ) = 1 , T será un tensor ortogonal directo, luego será una rotación. 2) Como 1 + 2cos θ = traza Tij = 0 ⇒ cos ϑ = − 12 ⇒ ϑ = 120º (El doble del ángulo formado T por los dos planos vectoriales). El vector característico asociado al autovalor 1, nos da el eje de rotación: 1 −1 −1 0 x 2 0 −1 1 . x −1 0 −1 x3 = 0 0 0 x1 + x 2 = 0 ⇒ 2 ⇒e = 3 0 − x + x = 1 3 (−e1 + e2 + e3 ) (Vector base de la intersección de los dos planos vectoriales) También se puede obtener de la componente antisimétrica de T Aij = 0 −1 1 1 1 0 1 2 −1 −1 0 , como A = sen ϑ.e = 3 2 .e ⇒ e = 1 3 (−e1 + e2 + e3 ) 3) La base {e , e ∧ e1 , e ∧ (e ∧ e1 )} es ortogonal y e = 1 , e ∧ e1 = e ∧ (e ∧ e1 ) . Por lo tanto: T .u1 = T .e = u1 , 1 3 T .u 2 = − cos 60º u 2 + sen60º u 3 = − u 2 + u3 , 2 2 3 1 T .u 3 = − cos 30º u 2 − sen30º u 3 = − u 2 − u3 2 2 Las componentes contra-covariantes del tensor en la nueva base serán: ( t.′ji ) = 1 0 1 0 − 2 3 0 2 0 3 − 2 1 − 2 . También se podían haber obtenido a partir de la matriz de cambio de base de B a B´ : = C 1 − 3 1 3 1 3 0 2 − 3 1 − 3 1 − 3 1 = , C −1 3 1 − 3 1 − 3 0 −1 1 3 1 3 3 − 2 1 − 2 3 = , ( t.′ij ) C −1 . (Tij ) .C 2 − 1 2 (La matriz C se obtiene efectuando los productos vectoriales). Igual ocurre con la simetría H 1 , ya que el plano Π 1 contiene al vector u1 = e y forma 30 º con el vector u 2 y 60º con el u 3 , por lo tanto: H 1 .u1 = u1 , 1 3 H 1 .u 2 = cos 60º u 2 − sen60º u 3 = u 2 − u3 , 2 2 3 1 H 1 .u 3 = − cos 30º u 2 − sen30º u 3 = − u 2 − u3 2 2 Por lo tanto, las componentes contra-covariantes de este tensor en la nueva base serán: (h ′ ) = i 1 .j 0 1 1 0 2 3 0 − 2 0 3 − 2 1 − 2 Lo mismo se podría haber obtenido a partir de la matriz de cambio de base C. _____________________________________