LOS EVAPORADORES
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LOS EVAPORADORES
12/01/2011 Pag. 1 EVAPORADORES Funciones Pag. 2 • Intercambiador a baja presión (temperatura), en el que se produce la ebullición del fluido frigorígeno mediante la absorción de calor de la carga. LOS EVAPORADORES E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 3 CLASIFICACION Pag. 4 EVAPORADORES SECOS • En función del estado del fluido a la salida: – Secos; el refrigerante abandona el equipo en estado de vapor recalentado. – Inundados; el compresor se conecta en la parte superior, tomando el vapor a saturación, dada su coexistencia con fase liquida. • En función del fluido a enfriar – De aire • Convección natural (estáticos) • Convección forzada – De liquido E. TORRELLA E. TORRELLA 1 12/01/2011 Pag. 5 EVAPORADORES INUNDADOS Recirculación de liquido a baja presión Pag. 6 EVAPORADORES INUNDADOS • La base del sistema la constituye el hecho de mandar, hacia el conjunto de los evaporadores, una mayor cantidad de líquido que la que se evapora, es decir, la cantidad enviada es superior a la necesaria para producir el enfriamiento requerido. Por lo tanto, la porción de líquido que no cambia de estado en el evaporador d d b ser acumulada, debe l d j t all vapor junto formado, en un recipiente separador, del cual se extrae el vapor saturado que se dirige al compresor, volviendo nuevamente el liquido restante, junto al de alimentación, hacia los evaporadores. E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 7 EVAPORADORES INUNDADOS Sistemas de Recirculación • La recirculación de liquido en instalaciones puede ser debida a: este tipo EVAPORADORES INUNDADOS Recirculación por bomba Pag. 8 de – Un proceso de circulación natural, debido a diferencia de densidades. – Un agente que produzca artificialmente esta recirculación, la cual puede ser a su vez: • En proceso continuo: – Por Bomba. – Por Inyector. • Funcionamiento periódico. E. TORRELLA E. TORRELLA 2 12/01/2011 EVAPORADORES INUNDADOS Recirculación por gravedad Pag. 9 EVAPORADORES INUNDADOS Separador de baja presión Pag. 10 • La fuerza motriz (producto de densidad del liquido y altura) debe ser mayor, para que se produzca la circulación, a la carga resistente (altura por densidad media en evaporador). Los evaporadores funcionando de esta manera deben poseer cortos recorridos y tubos de elevados diámetros, ya que el efecto f t que produce d ell movimiento i i t es débil. débil Otra Ot faceta que debe resaltarse es que en la entrada del evaporador, la presión es mayor que la del liquido en el separador, lo que obliga a expansionar en la válvula, hasta un nivel inferior al requerido. De todo lo anterior se desprende la ineficiencia de este sistema. E. TORRELLA SEPARADOR BAJA PRESION Actuadores de nivel E. TORRELLA Pag. 11 Pag. 12 EVAPORADORES DE AIRE E. TORRELLA E. TORRELLA 3 12/01/2011 EVAPORADORES DE AIRE Convección natural. Domésticos (Roll-Bond) Pag. 13 E. TORRELLA EVAPORADORES DE AIRE Convección forzada E. TORRELLA EVAPORADORES DE AIRE Convección natural. Estáticos Pag. 14 E. TORRELLA Pag. 15 EVAPORADORES DE AIRE Convección forzada. Aletas Pag. 16 E. TORRELLA 4 12/01/2011 EVAPORADORES DE AIRE Configuración tubos Pag. 17 E. TORRELLA EVAPORADORES DE AIRE Tipo seco. Esquema de principio E. TORRELLA EVAPORADORES DE AIRE Convección forzada. “Frigoríferos” Pag. 18 E. TORRELLA Pag. 19 EVAPORADORES DE AIRE Tipo seco Pag. 20 E. TORRELLA 5 12/01/2011 Pag. 21 E. TORRELLA Pag. 22 E. TORRELLA Pag. 23 Principio de diseño Pag. 24 Representación gráfica DTML • La superficie de transferencia es el factor de mayor importancia en la mayoría de los casos, aunque no el único, calculándose mediante la expresión: – Q0 = potencia – DTML = salto medio entre el aire y el fluido frío, atención tanto a las pérdidas de carga en expansión directa, como al recalentamiento útil. – U = coeficiente global de transmisión. E. TORRELLA DTML= Entrada aire ΔT1 − ΔT2 ΔT ln 1 ΔT2 ΔTaire Salida aire ΔT1 DTML ΔTrec. Q0 S= DTML U ΔT2 ΔTp.c. • La presencia de recalentamiento (únicamente para expansión directa), no se contempla en el cálculo del “DTML”, adjudicándosele un factor de mayoración sobre la superficie de transferencia. • La diferencia de temperatura debida a pérdidas de carga puede ser aproximada a unos valores de 0,2ºC para amoníaco, y de 0,75ºC para derivados halogenados. E. TORRELLA 6 12/01/2011 Pag. 25 Consideraciones sobre temperatura de entrada del aire en una cámara Pag. 26 INCREMENTOS TÉRMICOS MEDIOS Entre ambiente y evaporación T0 = -28 ºC ; U = 20 W/m2K 70 HUMEDAD RELATIVA [%] CIRCULACIÓN FORZADA NATURAL 75 80 85 90 95 4 DTML = 5,77 ºC DTML =7,85 ºC DTML =9,86 ºC S = 3.46 m2 S = 2.55 m2 S = 2.03 m2 E. TORRELLA 5 6 7 8 9 10 TC - T0 [°C] 11 12 13 E. TORRELLA Pag. 27 Simil eléctrico de un conjunto aleteado Pag. 28 Coeficiente “U” • De cálculo complicado, su valor es función principalmente de: – – – – – – – S. aleteada Raleta Convección C d ió Conducción Convección Rconv, interna Rconductiva – – – Convección – Convección Convección Rlibre Morfología, material, espesor y diámetro de los tubos. Configuración del banco de tubos (en línea o tresbolillo). Espesor y material de las aletas. Geometría de las aletas. Contacto entre tubo y aletas. Pitch o distancia entre aletas. Velocidad del aire a lo largo de las aletas (corrección respecto a la velocidad frontal de ataque). Coeficiente de película interno. El SHR, relación de calor sensible. Factor de ensuciamiento interno (p.e. Por aceite en expansión directa). Factor de ensuciamiento externo junto a escarchado o condensación. Se desprecia la radiación externa E. TORRELLA E. TORRELLA 7 12/01/2011 Pag. 29 Factores que afectan al coeficiente “U” Geometría de los tubos • Los tubos son normalmente de sección circular. • A mayor diámetro de tubos mayor valor de “U” (atención al coeficiente interno en caso de circulación de agua fría). • El valor de “U” será tanto mayor cuanto mayor sea la relación entre la superficie p de aletas y la del tubo. • La pared del tubo actúa como una resistencia al paso de calor entre fluidos. E. TORRELLA Pag. 30 Factores que afectan al coeficiente “U” Configuración del banco de tubos • En la figura se muestra la variación del “U” con el pitch o distancia entre tubos. E. TORRELLA Pag. 31 Bancos de tubos. Disposición en línea Pag. 32 Bancos de tubos. Disposición en tresbolillo x2 x2 x1 x1 x3 x3 E. TORRELLA E. TORRELLA 8 12/01/2011 Pag. 33 Bancos de tubos. Número de Reynolds Re D = Pag. 34 Bancos de tubos. Ecuación semejanza ⎡μ ⎤ Nu D = C . A Re D0 , 6 Pr 1/ 3 ⎢ ⎥ ⎢⎣ μ p ⎥⎦ D G max D u max ρ = μ μ En línea Al tresbolillo u max (linea ) = u ∞ ⋅ u max ( tresbolillo) = u ∞ ⋅ x1 x1 − D El coeficiente “A” depende del número de filas del haz tubular. 1 x1 2 ⋅ ( x 3 − D) 3 4 5 6 7 8 >9 1 Al tresbolillo 0,68 0,75 0,83 0,89 0,93 0,96 0,98 0,99 1 E. TORRELLA Pag. 35 Ecuación de Chi-Chuan Wang (2000) 2 j = C1 ReC Dc → j = P1 ⎡ P ⎤ ⎡ Fp ⎤ j = 0.108Re−Dc0.29 ⎢ t ⎥ ⎢ ⎥ ⎣ Pl ⎦ ⎣ Dc ⎦ P5 Factores que afectan al coeficiente “U” Espesor y material de aletas Pag. 36 • Estos valores están relacionados con la eficiencia de las aletas. Su incidencia se refleja en la figura adjunta. Nu Re Pr 1 / 3 4 f = C 3 ReC Dc • N >= 2; 2 0,64 0,8 0,87 0,91 0,94 0,96 0,98 0,99 En línea E. TORRELLA • N = 1; 1 C 0,26 0 26 0,33 En li E linea Al tresbolillo umax 0 , 14 −1.084 ⎡ Fp ⎤ ⎢ ⎥ ⎣ Dh ⎦ P6 −0.786 ⎡F ⎤ ⎡F ⎤ ⎡F ⎤ j = 0.086 Re PDc3 N P 4 ⎢ p ⎥ ⎢ p ⎥ ⎢ p ⎥ ⎣ Dc ⎦ ⎣ Dh ⎦ ⎣ Pt ⎦ ⎡ Fp ⎤ ⎢ ⎥ ⎣ Pt ⎦ P2 −0.93 N = nº de filas E. TORRELLA E. TORRELLA 9 12/01/2011 Pag. 37 Factores que afectan al coeficiente “U” Geometría de aletas • La utilización de aletas corrugadas con generadores de turbulencia puede aumentar los valores del coeficiente global hasta en un 15%. • Ahora bien, esta configuración sólo es aceptable en baterías con condensación, no en el caso de trabajar por debajo de 0ºC, ya que favorecen la formación de hielo y dificultan el proceso de desescarche. • Además debe considerarse el aumento de pérdidas de carga en el lado del aire. E. TORRELLA Factores que afectan al coeficiente “U” Unión entre aletas y tubo Pag. 38 • Evidentemente depende de la calidad en la fabricación de las baterías. • El problema puede estar en caso de unión entre diferentes materiales, como es el caso de aletas de aluminio unidas a tubos de acero. E. TORRELLA Pag. 39 Aleta anular. Sujección A presión Pag. 40 Aletas. Fijación por presión Embebidas Soldadas Aumento de transmisión de calor Nivel térmico de utilización E. TORRELLA E. TORRELLA 10 12/01/2011 Factores que afectan al coeficiente “U” Pitch o distancia entre aletas. Pag. 41 • El valor de “U” se eincrementa al aumentar la distancia . E. TORRELLA Pag. 43 • Este coeficiente no es una constante dependiendo básicamente de la carga a que este sometida la batería (W/m2) y a la velocidad de paso, cuanto mayor sea esta última mayor es el coeficiente, pero en contrapartida mayor es la pérdida de carga . Factores que afectan al coeficiente “U” Relación SHR. • • E. TORRELLA Pag. 42 • En la figura de la incidencia de la distancia entre aletas se ha puesto de manifiesto la importancia de la velocidad del aire. • La velocidad base considerada para el aire es la correspondiente a la frontal de ataque. E. TORRELLA Factores que afectan al coeficiente “U” Coeficiente de película interno. Factores que afectan al coeficiente “U” Velocidad del aire. La potencia total intercambiada en una batería cuya superficie se encuentre por debajo del punto de rocío del aire, se constituye de una componente sensible (de variación de temperatura) y otra latente de cambio de estado del agua presente en el aire. aire La relación entre la parte sensible y la total es el denominado “SHR”. El coeficiente de película en la zona de condensación es mucho mayor que el de la parte de transferencia solo sensible, por lo que para considerar este efecto se puede considerar la aproximación: Pag. 44 hext,medio 1 = hext, sensible SHR E. TORRELLA 11 12/01/2011 Factores que afectan al coeficiente “U” Relación SHR. Efecto en aletas Pag. 45 Pag. 46 Eficiencia de aletas • En caso de incremento del coeficiente externo debido a cambio de estado, la eficiencia de las aletas desciende, de tal manera que habrá que tener en cuenta ambos efectos, lo cual puede tenerse en consideración mediante un factor “E”, tal que: • Se define la eficiencia de la aleta como la potencia realmente transmitida por una aleta y la que se propagaría si la superficie total de la aleta se mantuviese a la temperatura de su base, esto es: Ealeta = qreal qideal – La potencia ideal que transmitiría la aleta (a la temperatura de la b base) ) se calcula l l como: qideal = aa h θ 0 E = F (SHR; Nr ) – De la definición de eficiencia, es posible calcular la potencia emitida por una aleta como: qreal = Ehaaθ 0 Nr = factor de corrección sobre eficiencia de la aleta. E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 47 Efectividad de una aleta Pag. 48 Multialetas. Configuraciones complejas Evalúa la conveniencia de utilización de aletas e= qaleta e S ⎯ ⎯→ = convectiva S 0θ 0 h E S base Se justifica la utilización de aleta, si ealeta ≥ 2 E. TORRELLA E. TORRELLA 12 12/01/2011 Pag. 49 Configuraciones complejas .ASHRAE Th m r i φ η m ri m 2. h k. e φ (α Pag. 50 SHR sobre diagrama Carrier (F.B.) 1). ( 1 0.35. ln (α ) ) SHR= α f_( a , b) qS qS = qT qS + qL b a ri a b "Configuración rectangular” Disposición en línea "Configuración hexagonal” Disposición al tresbolillo E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 51 Factores que inciden sobre el FB Pag. 52 Estimación del SHR • Superficie transversal del intercambiador; un incremento supone un mayor intercambio. • Número de filas de tubos, un aumento reduce la temperatura y humedad del aire en salida. • Espaciado de aletas, un descenso de este valor supone una mayor superficie de intercambio. • Caudal de aire, aire a mayores valores se corresponden tratamientos mas acusados. • Temperatura del fluido frío, un valor alto supone un menor grado de tratamiento. E. TORRELLA dt = Taire – T0 E. TORRELLA 13 12/01/2011 Pag. 53 Dependencia del SHR Pag. 54 Paso a régimen seco aparente • • Esta relación es función de: – La diferencia entre las temperaturas del local y de evaporación, cuanto mayor sea mas vapor de agua cambiará de estado, y por tanto menor será el valor del SHR. – La temperatura de evaporación, cuanto mas baja sea esta menor será el contenido de humedad en el aire del local. Mayor SHR. El análisis del evaporador, es similar al de condensador, con las consideraciones de condensación de agua sobre su superficie durante el proceso de deshumectación. Una posible simplificación inicial consiste en suponerlo seco con la potencia transferida del proceso real. Esta potencia es la suma de las componentes latente y sensible, por lo que por unida de masa se tendrá: ΔhT ΔhS ΔhL = + ΔT ΔT ΔT E. TORRELLA Factores que afectan al coeficiente “U” Factor de ensuciamiento interno. Δh L ΔT E. TORRELLA Pag. 55 • La presencia del aceite, que acompaña al refrigerante por la instalación, puede provocar una resistencia al paso de calor, cuyo valor medio puede ser estimado en una cantidad de 0,0002 m2ºC/W. E. TORRELLA c p ,efec = c p + Factores que afectan al coeficiente “U” Factor de ensuciamiento externo. Pag. 56 • El vapor de agua presente en el aire puede, si se producen las condiciones requeridas condensar o congelarse sobre la superficie externa de la batería, asimilándose este proceso a una resistencia de ensuciamiento. La presencia de hielo afecta pues al valor del coeficiente “U”, tal como se muestra en la figura adjunta. E. TORRELLA 14 12/01/2011 Pag. 57 Cilindro aleteado. Coeficiente “U” • • • • • • 1 1 = + U E.hext, sensible + Rsucio,ext + Ti Q ln 1 2. π . r i. L. h i j Te rj 1 rj 2. π . L. kj + 2Sext,total etubo + Sint,tubo + Sext,tubo Ktubo + Sext,total Rsucio,int + Sint,tubo + Sext,total 1 Sint,tubo hint 1 η pond . h e. A total E. TORRELLA Pag. 58 Expresión final para “U” Referido a la superficie externa Transmisión lado aire. Ensuciamiento externo. Transmisión a través tubo. Ensuciamiento interno Transmisión lado fluido frío. No se considera radiación externa E. TORRELLA Pag. 59 EVAPORADORES DE AIRE Coeficiente global [W/m2°C] Pag. 60 EVAPORADORES DE AIRE FLECHA C MEDIO A ENFRIAR Máximo Mínimo AIRE CONVECCIÓN NATURAL 14 93 9,3 17,5 23 25 35 C A AIRE CONVECCIÓN FORZADA*: Formación hielo Sólo condensación A D D * Velocidad frontal del aire en el rango de 2,5 a 3 m/s E. TORRELLA A Evaporador de doble flujo B Evaporador de simple flujo E. TORRELLA 15 12/01/2011 Pag. 61 DESESCARCHE Evaporadores Aire Pag. 62 DESESCARCHE Evaporadores Aire E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 63 SISTEMAS DE DESESCARCHE • El aire húmedo interno a una cámara es una mezcla de aire seco más humedad. Por tanto, a su paso por evaporador depositara sobre éste parte de su humedad en forma de hielo si: RESIST. ELECTRICA INCIDENCIA SOBRE TRANSMISION CALOR Pag. 64 INTRODUCCIÓN MÉTODO MANUAL – La temperatura de la superficie se encuentra por debajo de 0°C. – La temperatura es inferior a la de rocío del aire húmedo circulante. AIRE CÁMARA CALENTAM. EXTERNO FLUIDO EXTERNO DUCHA LIQUIDO DESRECAL. VAPOR “GAS” CALIENTE • ACUMULACIÓN En resumen, la formación de hielo se producirá tanto más rápidamente cuanto menor sea la temp. del refrigerante y cuanto mayor sea la humedad especifica. TOTAL INVERSIÓN CICLO E. TORRELLA PARCIAL E. TORRELLA 16 12/01/2011 EFECTO DEL HIELO SOBRE LA TRANSMISIÓN DE CALOR Pag. 65 Pag. 66 CARACTERÍSTICAS DEL HIELO • Al aumentar la capa de hielo, la temp. en superficie externa aumenta (adición de resistencia térmica); la temp. del refrigerante deberá bajar, pudiéndo llegar a corte por presostato de baja. • El hielo trae consigo dos efectos contrapuestos: – Por un lado, un aumento de la superficie de transmisión. – Por otro, la ya comentada adición de una resistencia térmica. • La resistencia térmica de la capa de hielo depende de su estructura, en concreto del contenido de aire disuelto en su interior. Así, a una mayor proporción de gases disueltos la conductividad resultante es menor; por tanto a mayor valor de la densidad del hielo se corresponde una conductividad mayor y una menor oposición i ió all paso del d l calor. l • El primer efecto no es preponderante frente al segundo más que en una primera etapa; rápidamente el segundo toma una mayor proporción con la consiguiente pérdida de eficacia. E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 67 NECESIDAD DEL DESESCARCHE • En cuanto a la presencia de hielo sobre un evaporador, puede concluirse que su influencia es la de reducir la eficacia de la instalación frigorífica, lo que conlleva a la necesidad de regulares periodos de desescarche. Las fases de desescarche se presenta sobre la figura adjunta. E. TORRELLA Pag. 68 TIPOS DE DESESCARCHE • Desescarche manual, con cepillos especiales, operación costosa y difícil de realizar con la periodicidad deseada. • Desescarche por circulación del aire de la propia cámara. • Desescarche p por resistencias eléctricas. • Desescarche por agua liquida. • Desescarche por "gas" (vapor) caliente. E. TORRELLA 17 12/01/2011 DESESCARCHE POR CIRCULACIÓN DEL AIRE DE LA PROPIA CÁMARA. Pag. 69 • Mediante la acción de un elemento (p. e. reloj de desescarche), el compresor para y el aire, al continuar su paso a través del evaporador, va cediendo calor que toma el hielo para cambiar de estado. Este sistema presenta como principales inconvenientes, en caso de circulación forzada, el rociado i d con agua liquida li id sobre b ell género é próximo ó i all intercambiador, y el tiempo elevado de desescarche en comparación con otros sistemas. • Este sistema suele estar limitada a cámaras con temperatura positiva (evidentemente con temperaturas de evaporación inferiores a 0ºC). E. TORRELLA DESESCARCHE POR RESISTENCIAS ELÉCTRICAS E. TORRELLA DESESCARCHE POR RESISTENCIAS ELÉCTRICAS Pag. 70 • En este caso se disponen sobre el evaporador una serie de resistencias (normalmente a 220 V), las cuales, suministran, durante períodos de tiempo establecidos, una cantidad de calor suficiente para el desescarche. • Para evitar el salpicado se suele decalar el arranque del ventilador al del compresor, lo que ocasiona la nueva congelación del agua que permanece al final del desescarche sobre la superficie. • Hay que añadir que en algunos casos suelen instalarse resistencias adicionales con destino a calentar la bandeja de recogida y los conductos de salida del agua resultante. • El inconveniente principal de este sistema de desescarche lo constituye el costo energético, lo que desaconseja su aplicación a instalaciones de gran potencia. E. TORRELLA Pag. 71 DESESCARCHE POR RESISTENCIAS ELÉCTRICAS Pag. 72 E. TORRELLA 18 12/01/2011 Pag. 73 DESESCARCHE POR DUCHA DE LIQUIDO Pag. 74 DESESCARCHE POR “GAS” CALIENTE • Con este sistema se utiliza una corriente, normalmente de agua, que por rociado sobre la superficie del intercambiador provoca la fusión del hielo, arrastrando el agua resultante fuera del recinto. Como en el caso anterior, debe evitarse la acumulación de liquido en el interior de la cámara, ya que all funcionar f i d nuevo la de l instalación i t l ió podrían dí reventar la tubería de salida, igualmente el rociado de agua residual se evita por arranque del compresor antes del ventilador de evaporador. E. TORRELLA • En este sistema la fuente caliente necesaria va a ser proporcionada por la propia instalación, utilizando los vapores calientes de la descarga del compresor, los cuales se derivan hacia el evaporador, produciendo, mediante su circulación interna, el efecto buscado. • Existe una gran diversidad de procedimientos que utilizan el principio básico de “gas” caliente (no sólo en evaporador, sino en otros casos como suelos de cámaras, etc...). No obstante el mas universal se basa en la inversión de los papeles asignados a los intercambiadores de la instalación. E. TORRELLA Pag. 75 “GAS” CALIENTE INVERSIÓN DEL CICLO “GAS” CALIENTE INVERSIÓN DEL CICLO Pag. 76 Válvula piloto Válvula 4 vías E. TORRELLA E. TORRELLA 19 12/01/2011 “GAS” CALIENTE VÁLVULA DE 4 VÍAS. MONTAJE Pag. 77 E. TORRELLA “GAS” CALIENTE PRODUCCIÓN DE AGUA CALIENTE Pag. 78 “GAS” CALIENTE SOBRE SUELO DE CÁMARA E. TORRELLA Pag. 79 Pag. 80 EVAPORADORES DE LIQUIDO E. TORRELLA E. TORRELLA 20 12/01/2011 EVAPORADORES DE LIQUIDO De carcasa - tubos. Esquema Pag. 81 E. TORRELLA EVAPORADORES DE LIQUIDO Vista interna E. TORRELLA EVAPORADORES DE LIQUIDO De carcasa - tubos Pag. 82 E. TORRELLA Pag. 83 SERPENTIN PARA REFRIGERACIÓN INDIRECTA Pag. 84 E. TORRELLA 21 12/01/2011 Pag. 85 EVAPORADORES DE LIQUIDO Coeficiente global [Kcal/hm2°C] 700 MEDIO A ENFRIAR Máximo Mínimo 700 400 Q0 [kW] 600 500 LÍQUIDO DOBLE TUBO 400 00 LÍQUIDO MULTITUBULAR HORIZONTAL: Amoníaco Halogenados 700 900 400 700 LÍQUIDO (Amoníaco) MULTITUBULAR VERTICAL 2000 1000 300 200 100 TWS -T0 = 3,33°C 0 INMERSIÓN: Serpentín Rejilla Pag. 86 EVAPORADORES DE AGUA Curva catálogo. Potencia frigorífica 250 450 20 150 250 E. TORRELLA 40 3,89°C 60 80 M [kg/h] *1000 4,44°C 5°C 5,56°C 100 120 E. TORRELLA Pag. 87 Pag. 88 Introducción Análisis evaporador liquido (1-2) Fluidos: R134a y R407C. E. TORRELLA • En este trabajo se analiza el comportamiento de un evaporador del tipo carcasa-tubos (1-2) con diferentes regímenes de giro. • El estudio se realizará aplicando los dos métodos tradicionales de estudio de intercambiadores: el del salto logarítmico medio corregido y el de la eficiencia - número de unidades de transferencia. • Los fluidos utilizados han sido; R-134a (fluido puro) y R-407C (mezcla ternaria con glide no despreciable). E. TORRELLA 22 12/01/2011 Pag. 89 Dispositivo experimental Pag. 90 Circuito de carga en evaporador • Evaporador • Intercambiador de disipación con agua glicolada. • Resistencias de apoyo. • Regulación de la velocidad sobre motor de ventiladores traseros. A T6, P6 T5, P5 T1 0 T11 T T7, P7 T9 B T8,, P8 T2, P2 T3 T4 T12 P4 P1, T1 P3 T13 C D E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 91 Características del evaporador 76 φi / φe 8.22·10-3 / 9.52·10-3 (m) Thickness Inner microfins 0.2·10-3 (m) Total Length 0.92 (m) 6.5 6.0 External Exchange surface 1.81 m2 Tube Side volume 3.3·10-3 m3 Shell Side volume 8 ·10 -3 m3 compression rrate Tube Number Pag. 92 Condiciones de ensayo con variación del régimen de giro 5.5 5.0 4.5 R134a R407C 4.0 350 400 450 R134a_I R134a_II R134a_III R407C_I R407C_II R407C_III 500 550 600 r.p.m. E. TORRELLA E. TORRELLA 23 12/01/2011 Pag. 93 Variación del subenfriamiento en los ensayos de variación del régimen giro. Pag. 94 Variación del recalentamiento en los ensayos de variación del régimen giro. 19.0 14.0 13.0 18.0 12.0 suction superhating degree subcooling deg gree 11.0 10.0 9.0 8.0 7.0 6.0 R134a R407C 5.0 4.0 350 400 450 R134a_I R134a_II R134a_III R407C_I R407C_II R407C_III 500 550 17.0 16 0 16.0 15.0 14.0 13.0 12.0 350 600 R134a R407C 400 450 R134a_II R134a_III R407C_I R407C_II R407C_III 500 550 600 r.p.m. r.p.m. E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 95 Variación del caudal frigorifero en los ensayos de variación del régimen giro. 0.09 R134a R407C R134a R407C 0.08 0.0008 refrigerant mass flow w rate (kg/s) secondary coolant volumetrric flow rate (m3/s) 0.0009 0.0007 0.0006 0.0005 0.0004 0.0003 0.0002 0.0001 0.0000 350 Pag. 96 Variación del caudal frigorígeno en los ensayos de variación del régimen giro. 0.0010 400 450 R134a_I R134a_II R134a_III R407C_I R407C_II R407C_III 500 550 0.07 0.06 0.05 0.04 0.03 350 600 400 450 R134a_I R134a_II R134a_III R407C_I R407C_II R407C_III 500 550 600 r.p.m. r.p.m. E. TORRELLA R134a_I E. TORRELLA 24 12/01/2011 Pag. 97 Comprobación potencia frigorífica Pag. 98 Error debido al recalentamiento cooling capacity comparisson 14 13 13 12 12 11 11 with superheating g (kW) refrigerant side ((kW) cooling capacity comparisson 14 10 10 9 8 R134a 7 R407C 9 8 R134a 7 6 6 5 5 R407C 4 4 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 4 14 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 without superheating (kW) secondary coolan side (kW) E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 99 Condiciones de salida en evaporador Pag. 100 Método e - NTU • Las condiciones del refrigerante, con pérdidas de carga (punto “s’o”). Se toman como condiciones de salida las correspondientes al vapor saturado a la presión medida a la salida del evaporador. evaporador • Para el glicol: ε= Q0 ; Qmax = Cmin (Thi − Tci ) Qmax • Se hace necesario comprobar las capacidades caloríficas en ambos fluidos, ya que el valor de la eficiencia para disposición “1-2” será: ( ) ' = mbrine ⋅ Cp _ brine ⋅ (Teo −T ′) QO′ = mref ⋅ heo − hso E. TORRELLA ⇒ T ′ = Teo − ′ ) mref ⋅ (heo − hso Cglicol ≤ Crefrig ε = mbrine ⋅ Cp _ brine (Te − Ts ) glicol Te _ glicol − Te _ refrig Cglicol ≥ Crefrig ε = (Te − Ts )refrig. Te _ glicol − Te _ refrig E. TORRELLA 25 12/01/2011 Pag. 101 Calor específico aparente del frigorígeno C p _ refrig = Pag. 102 Glide R-407C hso' − heo Tso' − Teo • Consideración corregida de Bansal • Por lo que la capacidad térmica puede no ser infinita, debido a las pérdidas de carga para un fluido puro, y al estas y el glide para una mezcla. E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 103 Capacidades térmicas. R-134a Pag. 104 Capacidades térmicas. R-407C 25.25 4.00 R134a t = 5.5 t = 4.5 20.25 R407C considerando ΔP t = 4.9 3.50 Refrig t = 4.7 Capacidad Térrmica Capacidad Térrmica Glicol 15.25 10.25 5.25 t = 4.5 t = 4.9 3.00 2.50 2.00 Refrig Glicol 0.25 350 400 450 500 550 1.50 350 600 compressor rotational speed E. TORRELLA 400 450 500 550 600 compressor rotational speed E. TORRELLA 26 12/01/2011 Pag. 105 Cálculo del NTU Pag. 106 Comparación NTU ideal y real • Caso real NTU = 2 − (1+ CR ) −1 C ⎛ E −1 ⎞ ⋅ ln⎜ ; CR = min ⎟ ; E= ε 2 Cmax. 1 + CR ⎝ E + 1 ⎠ 1+ CR • Caso ideal (cp ≅ ∞) NTU = − ln(1 − ε ) E. TORRELLA E. TORRELLA Pag. 107 Pag. 108 Método DMLT F= ⎛ 1− P ⎞ ln⎜ ⎟ R2 + 1 ⎝ 1− P ⋅ ⎠ ⋅ R −1 ⎛ 2 − P ⋅ R + 1 − R2 + 1 ln⎜ ⎜ 2 − P ⋅ R + 1 + R2 + 1 ⎝ ( ( )⎞⎟ )⎟⎠ ; R= ΔTglicol ΔTrefrig ; P= ΔTrefrig Te _ glicol − Te _ refrig. APLICACIONES ESPECIALES • Factor de corrección para disposición “1-2” E. TORRELLA E. TORRELLA 27 12/01/2011 Pag. 109 PISTAS DE HIELO E. TORRELLA ALMACENAMIENTO DE HIELO Intercambiador de enfriamiento E. TORRELLA MÁQUINAS DE HIELO Pag. 110 E. TORRELLA Pag. 111 Pag. 112 PLACAS EUTECTICAS E. TORRELLA 28