Reporte 2: Análisis dinámico de un CSTR
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Reporte 2: Análisis dinámico de un CSTR
Reporte 2: Análisis dinámico de un CSTR Laboratorio de Dinámica y Control Primavera 2008 México D.F., 20 de febrero de 2008 Alumnos: Francisco José Guerra Millán [email protected] Adelwart Struck Garza [email protected] Asesor: M.C. Javier López Rubio [email protected] Resumen En el presente reporte se estudia el comportamiento dinámico de un reactor CSTR. El modelo utilizado [1] presenta tres estados estacionarios y permite realizar un análisis tanto de la conducta lineal, como la no lineal del sistema. Asimismo se obuvieron el diagrama de fase y el de bifuración que permiten modelar los puntos de equilibrio y analizar su estabilidad. Realizando variaciones en los parámetros del sistema se observaron las diferentes respuestas y corroboró la estabilidad de algunos estados estacionarios. Un análisis de sensibilidad permite determinar los parámetros que mayor influencia tienen en el sistema. Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Índice 1. Introducción 3 2. Definición del Problema 3 3. Actividades, Resultados y Análisis 4 4. Conclusiones A. Códigos de Matlab utilizados A.1. Run Estados Estacionarios . . . . . A.2. Function Estados Estacionarios . . A.3. Diagrama de Bifurcación . . . . . . A.4. Linealización . . . . . . . . . . . . A.5. Archivo sys de Simulink . . . . . A.6. Gráficas inciso 4. . . . . . . . . . . A.7. Gráficas inciso 13. . . . . . . . . . A.8. Archivo de Simulink para el inciso F. J. Guerra, A. Struck 22 . . . . . . . . . . . . . . 13. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 24 24 24 25 26 28 29 36 37 2 Universidad Iberoamericana 1. Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Introducción El modelo matemático para un CSTR descrito por [1] presenta tres estados estacionarios, de los cuales, el de menor conversión es estable. El análisis dinámico permite observar la sensibilidad del sistema respecto a los diferentes parámetros que se analizan ası́ como la estabilidad de los estados estacionarios. La comparación gráfica de los modelos lineal y no lineal permite determinar si la aproximación lineal se ajusta correctamente al comportamiento esperado. 2. Definición del Problema El modelo matemático de un CSTR descrito por Shacham y col.[1] está dado por: dCA dt dT ρCpV dt dTj ρj Cpj Vj dt V = Fo (CAo − CA ) − V kCA (2.1) = ρCpFo (To − T ) − λV kCA − U A (T − Tj ) (2.2) = ρj Cpj Fj (Tjo − Tj ) + U A (T − Tj ) (2.3) (2.4) donde: k = α exp −E RT (2.5) El sistema presenta tres estados estacionarios bajo los valores nominales de operación que se muestran a continuación: Tabla 2.1: Información de diseño y operación para el reactor CSTR. Fo CAo V Fj R Vj α E U = = = = = = = = = 40 0.50 48 49.9 1.99 3.85 7.08E10 30000 150 F. J. Guerra, A. Struck ft3 /h mol/ft3 ft3 ft3 /h BTU/mol-R ft3 1/h BTU/mol BTU/h-ft2 -R λ A Tjo To Cp Cpj ρ ρj = = = = = = = = -30000 250 530 530 0.75 1.0 50 62.3 BTU/mol ft2 R R BTU/lb-R BTU/lb-R lb/ft3 lb/ft3 3 Universidad Iberoamericana 3. Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Actividades, Resultados y Análisis Análisis de la conducta no lineal del sistema 1. Obtener los tres estados estacionarios presentes y determinar su estabilidad. Los estados estacionarios (EE) se obtuvieron con los códigos de Matlab que se muestran en los Apéndices A.1 y A.2. Los resultados obtenidos se muestran en la Tabla 3.1. Tabla 3.1: Estados Estacionarios. A C mol ft3 EE1 EE2 EE3 0.4739 537.1641 536.6157 T [R] 0.2451 599.9909 594.6328 Tj [R] 0.0591 651.0596 641.792 Para determinar la estabilidad de los estados estacionarios, es necesario obtener los valores propios de la matriz A. Si la parte real de todos los valores propios es estrictamente negativa, el estado es estable. De lo contrario, el estado estacionario en cuestión será inestable. Los eigenvalores obtenidos se muestran en la Tabla 3.2. Tabla 3.2: Valores propios de la matriz A para los estados estacionarios. Estado Estacionario 1 -188.7001 -1.2667 -0.9757 Estado Estacionario 2 -188.0728 3.0497 -0.5321 Estado Estacionario 3 -187.72 0.07 - 0.0275i 0.07 + 0.0275i Dado que la parte real de todos los valores propios para el EE1 es estrictamente negativa, el estado es estable. Dado que la parte real de uno de los valores propios para el EE2 es positiva, el estado es inestable. Dado que dos de los valores propios para el EE3 son positivos, el estado es inestable. Cabe destacar que dos de los valores propios del EE3 son muy cercanos a cero, lo que indica la presencia de un punto de Hoff. Esto se analizará a detalle a lo largo del reporte. 2. Obtener el diagrama de fase entre CA y T . Con ayuda del código pplain7.m, e introduciendo el modelo matemático des- F. J. Guerra, A. Struck 4 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 crito por [1], correctamente despejado, se obtiene el diagrama que se muestra en la Figura 3.1. Figura 3.1: Diagrama de Fase entre CA y T . A partir del diagrama que se muestra en la Figura 3.1 se obtienen los puntos de equilibrio. Los estados estacionarios estn indicados con un punto en el Diagrama de Fase. Si se observa detalladamente la Figura 3.1 es posible notar que los puntos de equilibrio encontrados se localizan donde convergen muchas lı́neas. El punto que se encuentra en (0.0591,651.0596) corresponde al punto de Hoff. Los valores propios de cada punto de equilibrio se muestran en la Figura 3.2. De esta forma se confirma que hay tres estados estacionarios de los cuales uno es estable y los otros dos inestables. 3. Obtener el diagrama de continuación de la temperatura (T ) empleando el ujo del medio de enfriamiento (Fj ) como parámetro de bifurcación. El diagrama de bifurcación fue obtenido mediante el programa de Matlab que se muestra en el Apéndice A.3 y se muestra en la Figura 3.3. F. J. Guerra, A. Struck 5 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.2: Valores propios de los puntos de equilibrio. Figura 3.3: Diagrama de Bifurcación. F. J. Guerra, A. Struck 6 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 El diagrama de bifurcación obtenido presenta histéresis. Los tres cambios de pendiente que se observan, indica la presencia de tres estados estacionarios. Los tres estados estacionarios del sistema se muestran como puntos sobre la curva. El estado estacionario estable es el de menor conversión ya que presenta una pendiente ligeramente negativa, y se localiza en la parte inferior de la gráfica. Los otros dos estados estacionarios son inestables, el segundo se encuentra en la parte de la gráfica con pendiente positiva y el tercero en la parte superior en el tercer cambio de pendiente. El punto correspondiente al EE3 es un punto de Hoff, pues si bien estrictamente se considera inestable debido al criterio aplicable a los valores propios, el sistema dinámico oscilará alrededor del estado estacionario. 4. Tomando como punto nominal de operación el estado estacionario de menor conversión obtener la respuesta dinámica del sistema no lineal para los siguientes casos: (a) los valores iniciales de CA , T y Tj corresponden al estado estacionario (b) el valor inicial de CA es ±10 % el valor nominal (c) el valor inicial de Fj es ±15 % el valor nominal (d) el valor inicial de Fo es ±15 % el valor nominal. Mostrar grácamente las respuestas dinámicas de los estados CA y T . En las dos primeras grácas unir los resultados de los incisos 4a y 4b y en otras dos grácas los resultados de los incisos 4a, 4c y 4d. El estado estacionario de menor conversión (EE1) es cuando CA =0.4739 mol ft3 , T =537.1641R y Tj =536.6157R. En las Figuras 3.4 - 3.7 se muestran los resultados obtenidos. En la Figura 3.4 se observa la respuesta dinámica para CA con variaciones de ±10 % para valores de CA . Cabe mencionar que incluso con las variaciones mencionadas el sistema tiende al estado estacionario, situación que es alcanzada trás aproximadamente 5 horas. En la Figura 3.5 se observa la respuesta dinámica para T con variaciones de ±10 % para valores de CA . Si bien al inicio la respuesta tiende a alejarse del estado estacionario, incluso con las variaciones mencionadas el sistema tiende al estado estacionario, situación que es alcanzada trás aproximadamente 7 horas. En la Figura 3.6 se observa la respuesta dinámica para CA con variaciones de ±15 % para valores de Fj y Fo . Estas variaciones conducen al sistema a un nuevo estado estacionario muy similar al original e igualmente estable. Si se observa minuciosamente la escala, se puede concluir que el sistema prácticamente no se mueve del estado estacionario. Con base en los resultados es posible afirmar que la concentración CA es un poco más sensible a Fo , puesto que una variación de la misma magnitud produce mayores cambios que Fj . F. J. Guerra, A. Struck 7 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.4: Respuesta dinámica no lineal de CA para el EE1. Figura 3.5: Respuesta dinámica no lineal de T para el EE1. F. J. Guerra, A. Struck 8 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.6: Respuesta dinámica no lineal de CA para el EE1. Figura 3.7: Respuesta dinámica no lineal de T para el EE1. F. J. Guerra, A. Struck 9 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 En la Figura 3.7 se observa la respuesta dinámica para T con variaciones de ±15 % para valores de Fj y Fo . Estas variaciones conducen al sistema a un nuevo estado estacionario muy similar al original e igualmente estable. Si se observa minuciosamente la escala, se puede concluir que el sistema prácticamente no se mueve del estado estacionario. Con base en los resultados es posible afirmar que la temperatura T es un poco más sensible a Fj , puesto que una variación de la misma magnitud produce mayores cambios que Fo . Las respuestas discutidas anteriormente corresponden a un estado estacionario estable. Repitiendo el inciso, con el estado estacionario de mayor conversión, se observa el comportamiento dinámico para un estado estacionario inestable. El estado estacionario de mayor conversión (EE3) es cuando CA =0.0591 mol ft3 , T =651.0596R y Tj =641.792R. Este estado estacionario corresponde al punto de Hoff y con base en los resultados se podrá corroborar lo mencionado con anterioridad respecto a este punto. Los resultados obtenidos se muestran en las Figuras 3.8 - 3.11. Figura 3.8: Respuesta dinámica no lineal de CA para el EE3. Como se ha mencionado con anterioridad, un punto de Hoff, es aquél, en el que al menos uno de los valores propios sea igual a 0. Si bien los valores propios del EE3 no son iguales a 0, se puede considerar como tal, al presentar valores muy cercanos. En la Figura 3.8 se observa la respuesta dinámica para CA con variaciones de F. J. Guerra, A. Struck 10 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.9: Respuesta dinámica no lineal de T para el EE3. Figura 3.10: Respuesta dinámica no lineal de CA para el EE3. F. J. Guerra, A. Struck 11 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.11: Respuesta dinámica no lineal de T para el EE3. ±10 % para valores de CA . La gráfica muestra cómo el perfil de concentraciones oscila alrededor del estado estacionario. Esto se conoce como un punto de Hoff. En la Figura 3.9 se observa la respuesta dinámica para T con variaciones de ±10 % para valores de CA . La gráfica muestra cómo el perfil de temperatura oscila alrededor del estado estacionario. Esto se conoce como un punto de Hoff. En la Figura 3.10 se observa la respuesta dinámica para CA con variaciones de ±15 % para valores de Fj y Fo . Estas variaciones conducen al sistema a un nuevo estado estacionario diferente al original. Con base en los resultados es posible afirmar que la concentración CA es más sensible a variaciones positivas en Fj y negativas en Fo . Para estos casos la ganancia es positiva. En la Figura 3.11 se observa la respuesta dinámica para T con variaciones de ±15 % para valores de Fj y Fo . Estas variaciones conducen al sistema a un nuevo estado estacionario diferente al original, pero igualmente estable. Con base en los resultados es posible afirmar que la concentración CA es más sensible a variaciones positivas en Fj y negativas en Fo . Para estos casos la ganancia es negativa. 5. Con base en los resultados obtenidos en el inciso 4 analizar los siguientes puntos: (a) la estabilidad de cada estado estacionario F. J. Guerra, A. Struck 12 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Observando las Figuras 3.4 - 3.7 se puede afirmar que se está operando en un estado estacionario estable, ya que aunque se observan variaciones con respecto al estado estacionario, éstas son muy pequeñas. Con esto se corrobora lo que se habı́a mencionado en el inciso 1. respecto a la estabilidad de cada estado estacionario. Para el caso de la variación en la concentración (Figuras 3.4 y 3.5) es posible observar cómo después de 5 y 7 horas la concentración CA y la temperatura T respectivamente, regresan a los valores del estado estacionario. Esto es. En la Figura 3.5 se observa cómo en un principio, los alores se alejan considerablemente del valor del estado estacionario, sin embargo, estos vuelven a converger. En las Figuras 3.6 y 3.7 pareciera que los valores obtenidos con modificaciones a Fj y Fo , distan del estado estacionario, sin embargo observando cuidadosamente la escala se lee que la variación es menor a 0.004 mol ft3 y ligeramente mayor a 1R para la concentración y temperatura respectivamente. Esto también prueba que se trabaja en un estado estacionario estable ya que se queda muy próximo a las valores del mismo. Para el caso de las temperaturas al cambiar las concentraciones se puede observar en la grfica 2 que las temperaturas aumentan en un principio pero a partir de la hora siete vuelven a converger en el valor del estado estacionario. As se vuelve a comprobar que estamos trabajando con un estado estacionario estable. Al modificar los flujos se observa un cambio en la temperatura de nicamente 1 R, al quedarse muy cercano al valor del estado estacionario se comprueba que es un estado estacionario estable. En las Figuras 3.8 y 3.9 se observa cómo si se realizan modificaciones a CA , el perfil de concentración y temperatura oscilan alrededor del estado estacionario. Esto se debe a que el EE3 es un estado estacionario inestable, considerado como punto de Hoff, gracias a la presencia valores igual a cero (o muy cercanos) en los valores propios de la matriz A. En las Figuras 3.10 y 3.11 se puede observar cómo una variación en cualquiera de los flujos Fj y Fo , ya sea positiva o negativa, lleva a valores lejanos al estado estacionario. Para el perfil de concentración la mı́nima variación se obtiene variando Fo en un 15 %, mientras que la mayor variación se produce al variar Fj en un 15 %. Esta variación produce un cambio en la concentración de aproximadamente 900 %. En el primer caso, la respuesta es inversa, mientras que en el segundo resulta proporcional. Para el perfil de temperatura la mı́nima variación se obtiene variando Fo en un 15 %, mientras que la mayor variación se produce al variar Fj en un 15 %. F. J. Guerra, A. Struck 13 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Esta variación produce un cambio de aproximadamente -15 %. En el primer caso, la respuesta es proporcional, mientras que en el segundo resulta inversa. (b) la dependencia de CA y T a cambios en Fo y Fj Como se menciona en el inciso 5. (a) y se observa en la Figura 3.6, un incremento en los flujos Fo y Fj se traduce en un incremento de la concentración. Asimismo se puede observar un mayor cambio en CA cuando se varı́an los valores de Fo Para el caso de la temperatura se observa en la Figura 3.7 que un incremento en Fo o Fj se traduce en una disminución de la temperatura y viceversa. La respuesta es más sensible a Fj , pues un incremento de la misma magnitud se traduce en una variación mayor. (c) ¿cómo se relacionan las respuestas dinámicas obtenidas con la información proporcionada por el diagrama de continuación obtenido en el inciso 3? El diagrama de bifurcación obtenido en el inciso 3. presenta histéresis, es decir, es un sistema que puede estar en un determinado número de estados. Cada cambio de pendiente representa un estado diferente. La pendiente ligeramente negativa indica la presencia de un estado estacionario estable. Es decir, dentro de esa zona, una variación en Fj dará como resultado un ligero incremento en T . Sin embargo, la pendiente positiva indica la presencia de un estado inestable. Variaciones en Fj se traducirán en cambios de magnitud considerable en T . Dentro de la zona de pendiente fuertemente negativa se encuentra lo que se conoce como punto de Hoff. Esto se manifiesta de forma gráfica en una simulación lineal, como oscilaciones del perfil analizado alrededor del estado estacionario. Este análisis corresponde al comportamiento obtenido gráficamente para las respuestas dinámicas que se muestran en las Figuras 3.4 - 3.11. Como se ha mencionado, el EE1 es un estado estacionario estable, e incluso las variaciones aplicadas son insuficientes para llevar al sistema a otro estado estacionario. En el caso del EE3 se sabe que es un estado estacionario inestable, que se comporta como punto de Hoff, lo que se hace manifiesto en las Figuras 3.8 y 3.9, donde los perfiles correspondientes oscilan alrededor de los valores del estado estacionario. F. J. Guerra, A. Struck 14 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Análisis de conducta lineal Tomando como salida la temperatura (T ) y como entradas el flujo de alimentación (Fo ) y el flujo del medio de enfriamiento (Fj ): 6. Representar el sistema en términos de notación de espacio de estado alrededor del punto nominal de operación (estado estacionario de menor conversión). El estado estacionario de menor conversión (EE1) es cuando CA =0.4739 mol ft3 , T =537.1641R, Tj =536.6157 R. La notación de espacio de estado se define como: dx̄ dt ȳ donde: = Ax̄ + Bū (3.1) = Cx̄ + Dū (3.2) CA x̄ = T Tj ȳ = T ū = Fo Fj Las matrices A, B, C y D para el EE1 se presentan a continuación. −0.8792 −0.0011 0 20.8333 A = 36.7077 −20.7578 0 156.3445 −169.3055 0.0005 0 0 B = −0.1493 0 −1.7184 C = 0 1.0000 0 D= F. J. Guerra, A. Struck 0 0 15 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 7. Obtener las funciones de transferencia de la respuesta del sistema a lazo abierto con respecto a cada entrada. Las funciones de transferencia, obtenidas con la función de Matlab SS2TF se muestran a continuación: T (s) Fo (s) T (s) Fj (s) = = −0.1493s2 − 25.38s − 18.84 s3 + 190.9s2 + 424.4s + 233.2 −35.8s − 31.84 s3 + 190.9s2 + 424.4s + 233.2 (3.3) (3.4) (3.5) 8. Calcular los polos, los ceros, la ganancia en estado estacionario y el orden global de cada respuesta del sistema. Con ayuda del código de Matlab presentado en el Apéndice A.4 se obtienen los siguientes resultados para el EE1. Polos Los valores obtenidos para los polos se muestran a continuación. −188.7001 −1.2667 polos = −0.9757 Los valores de los tres polos son negativos, lo cual indica como ya se habı́a predicho con los eigenvalores, que el estado estacionario es estable. El sistema es estable a lazo abierto. Ceros Los valores obtenidos para los ceros de la función de transferencia se muestran a continuación. −169.3055 ceros = −0.7455 T (s) Fo (s) Los valores obtenidos para los ceros de la función de transferencia muestran a continuación. ceros = −0.8792 T (s) Fj (s) se Todos los ceros que se obtuvieron son negativos. Por ende, los sistemas son de fase mı́nima, esto decir, no cambian. La primera función de transferencia, F. J. Guerra, A. Struck 16 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 T (s) Fo (s) , presenta dos ceros, lo que indica que es doblemente inversa o bien que cambia dos veces de pendiente. Ganancia en estado estacionario Las ganancias para las funciones de T (s) transferencia FTo(s) (s) y Fj (s) respectivamente se muestran a continuación. G T (s) = −0.0808 (3.6) = −0.1350 (3.7) Fo (s) G T (s) Fj (s) Al analizar el valor absoluto de las ganancias, se observa que la mayor, es aquella con respecto al flujo Fj . Esto quiere decir que la entrada que más afecta a la salida es Fj . Órdenes globales El orden global se calcula restando el orden del polinomio del numerador al orden del polinomio del denominador de las funciones de transferencia correspondientes. Los resultados se muestran a continuación. O T (s) = 3−2=1 (3.8) = 3−2=1 (3.9) Fo (s) O T (s) Fj (s) Ambas funciones son de primer orden. 9. Obtener el diagrama de bloques del sistema lineal en términos de las funciones de transferencia obtenidas en el inciso 7. El diagrama se muestra en la Figura 3.12. 10. Aproximar la respuesta del sistema no lineal a un sistema de funciones de transferencia de primer orden (puede emplearse el paquete Control Station). Con ayuda del código de Matlab que se muestra en el Apéndice A.4 y utilizando las funciones PADE y STEP se obtienen los siguientes resultados. Para el caso de Fo se obtienen los resultados de la Figura 3.13. Para el caso de Fj se obtienen los resultados de la Figura 3.14. Como se observa en las Figuras 3.13 y 3.14 los ajustes realizados corresponden de forma bastante precisa a las respuestas originales. F. J. Guerra, A. Struck 17 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.12: Diagrama de bloques del sistema lineal en Simulink. Figura 3.13: Aproximación del sistema lineal a una FT de 1er orden para Fo . F. J. Guerra, A. Struck 18 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.14: Aproximación del sistema lineal a una FT de 1er orden para Fj . Las funciones de transferencia (FT) ajustadas se muestran en las ecuaciones (3.10) y (3.11). T (s) Fo (s) T (s) Fj (s) = = −0.0810 e(−0.0384·s) 0.5160 · s + 1 −0.1348 e(−0.0256·s) 0.6717 · s + 1 (3.10) (3.11) 11. Determinar la ganancia y la constante de tiempo de cada respuesta a lazo abierto. Con ayuda del código de Matlab que se presenta en el Apéndice A.4 se obtiene la ganancia y la constante de tiempo para cada función de transferencia. Los resultados se muestran en la Tabla 3.3. Como se observa en la Tabla 3.3, las ganancias para Fo y Fj son negativas. No obstante, en magnitud, los valores para Fj son mayores. Con base en esto se puede afirmar que la temperatura es más sensible a cambios en el flujo del refrigerante. La constante de tiempo a lazo abierto es menor para Fo , lo que indica que si hay perturbaciones en esa entrada, el sistema regresará al estado estacionario más rápido que si hay perturbaciones en Fj . F. J. Guerra, A. Struck 19 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Tabla 3.3: Ganancia y constante de tiempo para las respuestas de Fo y Fj . Fo Fj Ganancia G -0.0810 -0.1348 Constante de Tiempo τ 0.5160 0.6717 12. Obtener el diagrama de bloques del sistema lineal en términos de las funciones de transferencia obtenidas en el inciso 10. El diagrama se muestra en la Figura 3.15. Figura 3.15: Diagrama de bloques del sistema lineal en Simulink. 13. Obtener la respuesta dinámica de los sistemas lineales obtenidos en los incisos 9 y 12 para cambios de ±15 % el valor nominal de cada una de las entradas. Mostrar simultáneamente estas respuestas con las obtenidas empleando el sistema no lineal (incisos 4c y 4d) para los cambios de cada entrada (total de 2 grácas). Analizar detalladamente los resultados. Con ayuda del código de Matlab que se muestra en el Apéndice A.7 se obtiene la respuesta dinámica de los sistemas lineales y no lineales. Los resultados se muestran en las Figuras 3.16 y 3.17, donde NL se refiere al sistema no lineal, TF la función de transferencia y Ajustado al sistema ajustado. En las dos gráficas anteriores se puede observar que cualquiera de los dos métodos lineales, ya sea obteniendo las funciones de transferencia en Matlab o utilizando el programa Control Station, son muy similares al sistema real. Al observar la respuesta de la Figura 3.16 se observa que la respuesta de Fo F. J. Guerra, A. Struck 20 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Figura 3.16: Respuesta dinámica de los sistemas lineales y no lineales. Figura 3.17: Respuesta dinámica de los sistemas lineales y no lineales. F. J. Guerra, A. Struck 21 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 en los todos los casos es casi igual ya sea que se aumente el flujo de entrada en un 15 % o que éste sea disminuido en un 15 %. Sin embargo, analizado de forma minuciosa es posible notar que el perfil no lineal difiere ligeramente de los perfiles de FT y Ajustado. No obstante, gracias a la escala se puede considerar como una desviación despreciable. En la Figura 3.17 se muestra que nuevamente el sistema lineal difiere ligeramente de los otros. Para el caso de Fj se puede observar que cuando se disminuye el flujo de enfriamiento en un 15 % es cuando se obtiene una mayor variación del sistema no lineal con respecto a los otros, sin embargo esta variación es menor a medio grado Rankine, con lo cual se puede considerar como una buena aproximación. 4. Conclusiones Los diagrams de bifurcación son sumamente útiles para tener una idea visual y de forma general sobre el comportamiento del sistema en cuestión. Permite de forma rápida determinar una zona de operación estable y en su caso los puntos de Hoff, que si bien son estados estacionarios estrictamente hablando inestables, bajo ciertas condiciones podrı́an ser útiles, ya que oscilan al rededor del valor del estado estacionario. El modelo dinámico nos permite visualizar el comportamiento del CSTR y su sensibilidad respecto a ciertos parámetros. Esto es importante, pues es prácticamente imposible operar un porceso sin sufrir variaciones en el sistema. La linealización del modelo y su ajuste a una función de transferencia de primer orden resultan muy similares, lo que nos permite utilizar el modelo lineal para cálculos y análisis posteriores. Con este modelo más sencillo, se esperarı́a agilizar estos procesos. Al graficar laas respuestas dinámicas de los modelos lineales y no lineales se corrobora la afirmación respecto a la similitud entre los mismos, factor determinante para la aplicación de un mecanismo de control. La herramienta Matlab resulta sumamente útil para realizar todo este tipo de simulaciones y facilita cálculos que hace unos años hubieran tomado largas sesiones de trabajo. Al finalizar el reporte se pudo constatar la utilidad de las funciones de transferencia para poder realizar simulaciones dinmicas de un sistema y observar como pueden afectar las entradas de un sistema a sus salidas y cual las afecta en mayor cantidad y as poderlo controlar de manera mas efectiva. En condiciones ideales, cuando se opera un reactor, se busca obtener la mayor F. J. Guerra, A. Struck 22 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 conversión. No obstante, por lo general, los puntos de operación de alta conversión suelen ser inestables. Esto se puede observar perfectamente en referencia al modelo discutido a lo largo del reporte, siendo el único estado estacionario estrictamente estable, el de menor conversión. En este punto es donde entra la aplicación de sistemas de control para forzar la operación de un determinado proceso en estados inestables o parcialmente estables, como lo son los puntos de Hoff. Con base en lo analizado se reconoce la importanica de los sitemas de control y el papel fundamental del Ingeniero Quı́mico para lo optimiación de los procesos. F. J. Guerra, A. Struck 23 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Referencias [1] M. Shacham, N. Brauner, and M.B. Cutlip. Exothermic CSTR - Just How Stable are the Multiple Steady States? Chem. Eng. Educ., 28(1):30–35, 1994. A. A.1. Códigos de Matlab utilizados Run Estados Estacionarios %% Run SS clc; clear all; %% SS1 x01 = [1 530 530]; [res1 feval1 flag1]= fsolve(’funcion_ss’,x01) %% SS2 x02 = [0.25 590 590]; [res2 feval2 flag2]= fsolve(’funcion_ss’,x02) %% SS3 x03 = [3 800 800]; [res3 feval3 flag3]= fsolve(’funcion_ss’,x03) A.2. Function Estados Estacionarios %% Archivo de funcin para los EE function f = funcion_ss(x) %% Ca T Tj Definicin de variables = x(1); = x(2); = x(3); %% Definicin de parmetros constantes F0 = 40; Ca0 = 0.5; V = 48; Fj = 49.9; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; F. J. Guerra, A. Struck 24 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; %% Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); %% Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); A.3. Diagrama de Bifurcación %% Archivo para obtener el diagrama de bifurcacin clc; clear all; %% Declaracin de las variables de manera simblica. syms Vj Cpj alfa Tj F0 lambda Ca0 A V Tj0 Fj T0 R Cp ... rho E rhoj U Ca T %% Parmetros F0=40; %ft3/h lambda=-30000; %BTU/mol Ca0=0.50; %mol/ft3 A =250; %ft2 V =48; %ft3 Tj0=530; %oR T0=530; %oR R=1.99; %BTU/mol-oR Cp=0.75; %BTU/lb-oR Vj=3.85; %ft3 Cpj=1.0; %BTU/lb-oR alfa=7.08E10; %1/h rho=50; %lb/ft3 E=30000; %BTU/mol rhoj=62.3; %lb/ft3 U=150; %BTU/h-ft2-oR F. J. Guerra, A. Struck 25 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 %% Ecuaciones auxiliares k=alfa*exp(-E/(R*T)); %% Definicin de ecuaciones: % Se deben igualar a 0 Ca=(Ca0*F0)/(F0+k*V); Tj=((Cpj*Fj*rhoj*Tj0)+(A*T*U))/((Cpj*Fj*rhoj)+(A*U)); % Como el diagrama es de la T se declara como funcin fun2=((rho*Cp*F0*(T0-T))-... (lambda*V*k*Ca)-(U*A*(T-Tj)))/(rho*Cp*V); %% Plot % ezplot vara los valores de los ejes en x,y para % poder construir el diagrama figure(1) ezplot(fun2,[20,60,480,800]) hold %SS (Fj,Ti) plot(49.9,537.1641,’ro’,... 49.9,599.9909,’gx’,... 49.9,651.0596,’k+’,’LineWidth’,2) hold title(’\bf Diagrama de Bifurcacin’,’FontSize’,12) xlabel(’F_j [ft^3/h]’) ylabel(’T [R]’) legend(’Curva de Bifurcacin’,’EE1’,’EE2’,’EE3’,0) grid A.4. Linealización %% Archivo para linealizar un sistema no lineal clc; clear all; %% Entradas u0 = [40 49.9]; %% SS F. J. Guerra, A. Struck 26 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 x0 = [0.00473906010232 ... 5.37164117705135 ... 5.36615674740771]*1e2; % ss1 % x0 = [0.00245070804692 ... % 5.99990935763463 ... % 5.94632838944146]*1e2; % ss2 % x0 = [0.00059062644133 ... % 6.51059567590563 ... % 6.41791954906443]*1e2; % ss3 [A B C D] = linmod(’linsim’,x0,u0) valp = eigs(A) %% Clculo de las funciones de trasnferencia trans = tf(ss(A,B,C,D)) %% Otra forma de calcular las funciones de transferencia [num1 [num2 g11 = g21 = den] = ss2tf(A,B,C,D,1) den] = ss2tf(A,B,C,D,2) tf(num1(1,:),den) % T/F0 tf(num2(1,:),den) % T/Fj %% Polos polos = roots(den) %% Ceros ceros1 = roots(num1(1,:)) ceros2 = roots(num2(1,:)) %% Ganancia G0 = -C*(inv(A)*B) %% Ajuste g11 [y t]=step(g11); K1 = y(end) t1 = interp1(y,t,0.353*K1) t2 = interp1(y,t,0.853*K1) theta1 = 1.3*t1-0.29*t2 tau1 = 0.67*(t2-t1) % Ajuste del retardo F. J. Guerra, A. Struck 27 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 [num,den] = pade(theta1,1); gr = tf(num,den); gn = tf(K1,[tau1,1]); g11n = gn*gr figure(1) step(g11); hold step(g11n); hold legend(’Original’, ’Ajustada’,0) grid %% Ajuste g21 [y t]=step(g21); K21 = y(end) t1 = interp1(y,t,0.353*K21) t2 = interp1(y,t,0.853*K21) theta21 = 1.3*t1-0.29*t2 tau21 = 0.67*(t2-t1) % Ajuste del retardo [num,den] = pade(theta21,1); gr = tf(num,den); gn = tf(K21,[tau21,1]); g21n = gn*gr figure(2) step(g21); hold step(g21n); hold legend(’Original’, ’Ajustada’,0) grid A.5. Archivo sys de Simulink function [sys,x0] = rep2sys(t,x,u,flag) if flag==0 sys= [3 0 1 2 0 0]; %[#estados 0 #salidas #entradas 0 0]; x0 = [0.00473906010232 ... 5.37164117705135 ... 5.36615674740771]*1e2; % ss1 % x0 = [0.00245070804692 ... % 5.99990935763463 ... % 5.94632838944146]*1e2; % ss2 % x0 = [0.00059062644133 ... % 6.51059567590563 ... % 6.41791954906443]*1e2; % ss3 F. J. Guerra, A. Struck 28 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 elseif flag==1 % Declaracin de parmetros F0 = u(1); Fj = u(2); % F0=40; Fj=49.9; Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % Definicin de parmetros Ca0 = 0.5; V = 48; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); sys = f’; elseif flag==3 sys=[x(2)]; elseif flag==9 sys=[]; end A.6. Gráficas inciso 4. function graficasinciso4 clear all; clc; format long tr = linspace(0,10,100); % EE1 x0 = [0.00473906010232 ... 5.37164117705135 ... 5.36615674740771]*1e2; F. J. Guerra, A. Struck 29 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 x01 = [0.00473906010232*1.1 ... 5.37164117705135 ... 5.36615674740771]*1e2; x02 = [0.00473906010232*0.9 ... 5.37164117705135 ... 5.36615674740771]*1e2; % % % % % % % % % % % EE3 x0 = [0.00059062644133 ... 6.51059567590563 ... 6.41791954906443]*1e2; x01 = [0.00059062644133*1.1 ... 6.51059567590563 ... 6.41791954906443]*1e2; x02 = [0.00059062644133*0.9 ... 6.51059567590563 ... 6.41791954906443]*1e2; [t11,res11]= [t12,res12]= [t13,res13]= [t14,res14]= [t15,res15]= [t16,res16]= [t17,res17]= ode15s(@funcion_in4a,tr,x0); ode15s(@funcion_in4a,tr,x01); ode15s(@funcion_in4a,tr,x02); ode15s(@funcion_in4d,tr,x0); ode15s(@funcion_in4e,tr,x0); ode15s(@funcion_in4f,tr,x0); ode15s(@funcion_in4g,tr,x0); figure(1) plot(t11,res11(:,1),’-o’,... t12,res12(:,1),’-x’,... t13,res13(:,1),’-+’) title(’EE1: Respuesta dinmica del sistema no lineal.’,... ’FontWeight’,’Bold’,’FontSize’,12) xlabel(’Tiempo [h]’) ylabel(’C_A [mol/ft^3]’) legend(’EE’,’C_{A,EE} +10%’,’C_{A,EE} -10%’,0) grid figure(2) plot(t11,res11(:,3),’-o’,... t12,res12(:,3),’-x’,... t13,res13(:,3),’-+’) title(’EE1: Respuesta dinmica del sistema no lineal.’,... ’FontWeight’,’Bold’,’FontSize’,12) xlabel(’Tiempo [h]’) ylabel(’T [R]’) legend(’EE’,’C_{A,EE} +10%’,’C_{A,EE} -10%’,0) F. J. Guerra, A. Struck 30 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 grid figure(3) plot(t11,res11(:,1),’-.’,... t14,res14(:,1),’-o’,... t15,res15(:,1),’-x’,... t16,res16(:,1),’-+’,... t17,res17(:,1),’-*’) title(’EE 1: Respuesta dinmica del sistema no lineal.’,... ’FontWeight’,’Bold’,’FontSize’,12) xlabel(’Tiempo [h]’) ylabel(’C_A [mol/ft^3]’) legend(’EE’,’F_j +15%’,’F_j -15%’,’F_o +15%’,’F_o -15%’,0) grid figure(4) plot(t11,res11(:,3),’-.’,... t14,res14(:,3),’-o’,... t15,res15(:,3),’-x’,... t16,res16(:,3),’-+’,... t17,res17(:,3),’-*’) title(’EE 1: Respuesta dinmica del sistema no lineal.’,... ’FontWeight’,’Bold’,’FontSize’,12) xlabel(’Tiempo [h]’) ylabel(’T [R]’) legend(’EE’,’F_j +15%’,’F_j -15%’,’F_o +15%’,’F_o -15%’,0) grid %% Valores Originales function f = funcion_in4a(t,x) % Definicin de variable Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % Definicin de parmetros constantes F0 = 40; Ca0 = 0.5; V = 48; Fj = 49.9; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; F. J. Guerra, A. Struck 31 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); f = f’; %% + 10% Ca function f = funcion_in4b(t,x) % Definicin de variable Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % Definicin de parmetros constantes F0 = 40; Ca0 = 0.5*1.1; V = 48; Fj = 49.9; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); f = f’; F. J. Guerra, A. Struck 32 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 %% - 10% Ca function f = funcion_in4c(t,x) % Definicin de variable Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % Definicin de parmetros constantes F0 = 40; Ca0 = 0.5*0.9; V = 48; Fj = 49.9; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); f = f’; %% +15% Fj function f = funcion_in4d(t,x) % Definicin de variable Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % Definicin de parmetros constantes F0 = 40; Ca0 = 0.5; V = 48; Fj = 49.9*1.15; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; F. J. Guerra, A. Struck 33 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); f = f’; %% -15% Fj function f = funcion_in4e(t,x) % Definicin de variable Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % DEfinicin de parmetros constantes F0 = 40; Ca0 = 0.5; V = 48; Fj = 49.9*0.85; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; F. J. Guerra, A. Struck 34 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); f = f’; %% + 15% F0 function f = funcion_in4f(t,x) % Definicin de variable Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % DEfinicin de parmetros constantes F0 = 40*1.15; Ca0 = 0.5; V = 48; Fj = 49.9; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); f = f’; %% - 15% F0 function f = funcion_in4g(t,x) % Definicin de variable Ca = x(1); T = x(2); Tj = x(3); % DEfinicin de parmetros constantes F0 = 40*0.85; Ca0 = 0.5; V = 48; F. J. Guerra, A. Struck 35 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 Fj = 49.9; R = 1.99; Vj = 3.85; alfa = 7.08e10; E = 30000; U = 150; lambda = -30000; A = 250; Tj0 = 530; T0 = 530; Cp = 0.75; Cpj = 1; rho = 50; rhoj = 62.3; % Definicn de ecuaciones auxiliares k = alfa*exp(-E/(R*T)); % Definicin de funciones f(1) = (F0*(Ca0-Ca)-V*k*Ca)/V; f(2) = (rho*Cp*F0*(T0-T)-lambda*V*k*Ca-U*A*(T-Tj))/(rho*Cp*V); f(3) = (rhoj*Cpj*Fj*(Tj0-Tj)+U*A*(T-Tj))/(rhoj*Cpj*Vj); f = f’; A.7. Gráficas inciso 13. load res_rep2 figure(1) plot(TcompF0(:,1),TcompF0(:,2),’.-’,... TcompF0(:,1),TcompF0(:,3),’o-’,... TcompF0(:,1),TcompF0(:,4),’x-’,... TcompF0(:,1),TcompF0(:,5),’+-’,... TcompF0(:,1),TcompF0(:,6),’*-’,... TcompF0(:,1),TcompF0(:,7)) title(’Respuesta dinmica (+/-15% F_o)’,... ’FontSize’,12,’FontWeight’,’Bold’) xlabel(’Tiempo [h]’) ylabel(’Temperatura [R]’) legend(’F_o +15% NL’,’F_o +15% FT’,’F_o +15% Ajustado’,... ’F_o -15% NL’,’F_o -15% FT’,’F_o -15% Ajustado’,0) grid figure(2) plot(TcompFj(:,1),TcompFj(:,2),’.-’,... TcompFj(:,1),TcompFj(:,3),’o-’,... TcompFj(:,1),TcompFj(:,4),’x-’,... TcompFj(:,1),TcompFj(:,5),’+-’,... F. J. Guerra, A. Struck 36 Universidad Iberoamericana Laboratorio de Dinámica y Control, Primavera 2008 TcompFj(:,1),TcompFj(:,6),’*-’,... TcompFj(:,1),TcompFj(:,7)) title(’Respuesta dinmica +/- 15% F_j’,... ’FontSize’,12,’FontWeight’,’Bold’) xlabel(’Tiempo [h]’) ylabel(’Temperatura [R]’) legend(’F_j +15% NL’,’F_j +15% FT’,’F_j +15% Ajustado’,... ’F_j -15% NL’,’F_j -15% FT’,’F_j -15% Ajustado’,0) grid A.8. Archivo de Simulink para el inciso 13. F. J. Guerra, A. Struck 37